应用安培环路定律对半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可知: A.在其外部,即r>R处的磁
应用安培环路定律对半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可知: A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部,即r<R处的磁场强度与r成反比
应用安培环路定律对半径为R的无限长载流圆柱导体的磁场经计算可知: A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同 B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度 C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度 D.在其内部,即r<R处的磁场强度与r成反比
A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D.在其内部,即r
A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B. r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C. r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D. 在其内部,即r
A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D.在其内部,即r<R处的磁场强度与r成反比
A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D.在其内部,即r<R处的磁场强度与r成反比
A.在其外部,即r>R处的磁场与载同等电流的长直导线的磁场相同
B.r>R处任一点的磁场强度大于载流长直导线在该点的磁场强度
C.r>R处任一点的磁场强度小于载流长直导线在该点的磁场强度
D.在其内部,即r<R处的磁场强度与r成反比
与直导体的轴平行,两轴相距为d。导体中有电流I沿轴向流过,并均匀分布在横截面上。试用安培环路定理求空腔中心的磁感应强度,你能证明空腔中的磁场是匀强磁场吗?
分析:此题属于非对称分布磁场的问题,因而不能直接应用安培环路定理一次性求解,但可用补偿法求解。即将无限长载流圆柱形导体管看作是由半径为R1的实心载流圆柱体和一根与圆柱轴平行并相距a的半径为R2的反向载流圆柱体叠加而成(它们的场都可以分别直接应用安培环路定理求解)。则空间任一点的场就可视作该两个载流导体产生场的矢量叠加。注意补偿电流的计算时,应该是先求出原来导体内电流密度,按照此电流密度进行补偿。
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